Скорость распада экспоненциально зависит от энергии связи. По видимому энергия связи в интересующем нас диапазоне распространена относительно равномерно
https://en.wikipedia.org/wiki/Spontaneous_fission Spontaneous fission half-life of various nuclides depending on their Z2/A ratio.
Beta-decay half-lives calculated on the gross theory https://www.sciencedirect.com/science/article/abs/pii/0092640X73900156
https://en.wikipedia.org/wiki/Nuclear_fission_product The portion of the total radiation dose (in air) contributed by each isotope versus time after the Chernobyl disaster,
http://nuclphys.sinp.msu.ru/radioactivity/ract07.htm Самопроизвольное деление ядер с Z2/A < 49, для которых высота барьера H не равна нулю, с точки зрения классической физики невозможно. Однако в квантовой механике такое деление возможно за счет туннельного эффекта – прохождения осколков деления через потенциальный барьер. Оно носит название спонтанного деления. Вероятность спонтанного деления растет с увеличением параметра деления Z2/A, т. е. с уменьшением высоты барьера деления.
Характерной особенностью деления является то, что осколки, как правило, имеют различные массы. http://nuclphys.sinp.msu.ru/fission/images/fig08f.gif Рис. 7.4. Массовое распределение осколков деления 235U тепловыми нейтронами.
Отношение числа нейтронов к числу протонов в ядре 235U N/Z = 1.55, в то время как у стабильных изотопов, имеющих массовое число, близкое к массовому числу осколков, это отношение 1.25 − 1.45. Следовательно, осколки деления оказываются сильно перегружеными нейтронами и должны быть β- радиоактивны. Поэтому, осколки деления испытывают последовательные β--распады, причем заряд первичного осколка может изменяться на 4 − 6 единиц.
http://nuclphys.sinp.msu.ru/radioactivity/ract10.htm Рис. 10.2. Зависимость логарифма парциального периода кластерного распада от логарифма проницаемости кулоновского потенциального барьера
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%94%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D1%8F%D0%B4%D1%80%D0%B0#%D0%A1%D0%BF%D0%BE%D0%BD%D1%82%D0%B0%D0%BD%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D0%B4%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5 Массовое распределение осколков деления тепловыми нейтронами для некоторых изотопов
https://en.wikipedia.org/wiki/Fission_product_yield Yields at 100,1,2,3 years after fission,
https://bigenc.ru/physics/text/1945700 Для некоторых спонтанно делящихся ядер (U, Pu) характерно асимметричное деление, но по мере увеличения A деление приближается к симметричному. Наиболее отчётливо это проявляется у 258Fm. Кластерная радиоактивность, когда из ядра вылетают лёгкие ядра от 14С до 34Si, также может рассматриваться как очень асимметричное деление на два осколка.
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%97%D0%B0%D0%BA%D0%BE%D0%BD_%D0%93%D0%B5%D0%B9%D0%B3%D0%B5%D1%80%D0%B0_%E2%80%94_%D0%9D%D0%B5%D1%82%D1%82%D0%BE%D0%BB%D0%BB%D0%B0 Закон Гейгера — Неттолла — закон, описывающий функциональную связь между энергией альфа-частицы и периодом полураспада радиоактивного ядра.
![[personal profile]](https://www.dreamwidth.org/img/silk/identity/user.png)
timeasmymeasure
no subject
Date: 2022-06-17 10:02 pm (UTC)https://en.wikipedia.org/wiki/Spontaneous_fission
Spontaneous fission half-life of various nuclides depending on their Z2/A ratio.
Beta-decay half-lives calculated on the gross theory
https://www.sciencedirect.com/science/article/abs/pii/0092640X73900156
https://en.wikipedia.org/wiki/Nuclear_fission_product
The portion of the total radiation dose (in air) contributed by each isotope versus time after the Chernobyl disaster,
http://nuclphys.sinp.msu.ru/radioactivity/ract07.htm
Самопроизвольное деление ядер с Z2/A < 49, для которых высота барьера H не равна нулю, с точки зрения классической физики невозможно. Однако в квантовой механике такое деление возможно за счет туннельного эффекта – прохождения осколков деления через потенциальный барьер. Оно носит название спонтанного деления. Вероятность спонтанного деления растет с увеличением параметра деления Z2/A, т. е. с уменьшением высоты барьера деления.
Характерной особенностью деления является то, что осколки, как правило, имеют различные массы.
http://nuclphys.sinp.msu.ru/fission/images/fig08f.gif
Рис. 7.4. Массовое распределение осколков деления 235U тепловыми нейтронами.
Отношение числа нейтронов к числу протонов в ядре 235U N/Z = 1.55, в то время как у стабильных изотопов, имеющих массовое число, близкое к массовому числу осколков, это отношение 1.25 − 1.45. Следовательно, осколки деления оказываются сильно перегружеными нейтронами и должны быть
β- радиоактивны. Поэтому, осколки деления испытывают последовательные β--распады, причем заряд первичного осколка может изменяться на 4 − 6 единиц.
http://nuclphys.sinp.msu.ru/radioactivity/ract10.htm
Рис. 10.2. Зависимость логарифма парциального периода кластерного распада от логарифма проницаемости кулоновского потенциального барьера
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%94%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5_%D1%8F%D0%B4%D1%80%D0%B0#%D0%A1%D0%BF%D0%BE%D0%BD%D1%82%D0%B0%D0%BD%D0%BD%D0%BE%D0%B5_%D0%B4%D0%B5%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D0%B5
Массовое распределение осколков деления тепловыми нейтронами для некоторых изотопов
https://en.wikipedia.org/wiki/Fission_product_yield
Yields at 100,1,2,3 years after fission,
https://bigenc.ru/physics/text/1945700
Для некоторых спонтанно делящихся ядер (U, Pu) характерно асимметричное деление, но по мере увеличения A деление приближается к симметричному. Наиболее отчётливо это проявляется у 258Fm. Кластерная радиоактивность, когда из ядра вылетают лёгкие ядра от 14С до 34Si, также может рассматриваться как очень асимметричное деление на два осколка.
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%97%D0%B0%D0%BA%D0%BE%D0%BD_%D0%93%D0%B5%D0%B9%D0%B3%D0%B5%D1%80%D0%B0_%E2%80%94_%D0%9D%D0%B5%D1%82%D1%82%D0%BE%D0%BB%D0%BB%D0%B0
Закон Гейгера — Неттолла — закон, описывающий функциональную связь между энергией альфа-частицы и периодом полураспада радиоактивного ядра.